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La mwcarisonanza magnetica nucleare (mwcqRMN), in inglese mwcgNuclear Magnetic Resonance (mwcwNMR), è una tecnica di indagine sulla mwdqmateria basata sulla misura della mwdgprecessione dello mwdwspin di mweaprotoni o di altri mweqnuclei dotati di mwegmomento magneticocite-ref-1[1] quando sono sottoposti a un mwfwcampo magnetico. Intesa come tecnica di indagine, ha mwgaapplicazioni in medicina, mwgqin chimica, mwggin petrografia e mwgwin geofisica applicata.

• Storia della RMN

• Fondamenti teorici

• Applicazioni

• Risonanza magnetica nucleare in medicina

• Risonanza magnetica nucleare in chimica

• Risonanza magnetica nucleare in petrofisica

• Risonanza magnetica nucleare in geofisica applicata

• Risonanza magnetica nucleare applicata allo studio del legno

• Note

• Voci correlate

• Altri progetti

• Collegamenti esterni

Scoperta indipendentemente nel mwhw1946 dai fisici mwiaFelix Bloch ed mwiqEdward Purcell, per cui ricevettero il mwigpremio Nobel per la fisica nel 1952, tra il 1950 e il 1970 venne utilizzata primariamente nell'analisi della chimica molecolare e della struttura dei materiali.

Nel mwja1949 la società americana Variancite-ref-2[2] ottenne un brevetto per l'utilizzo della RMN per misurazioni nel mwkqcampo magnetico terrestre.

Brown e Gamsom, della mwkwChevron nel mwla1960 fecero la prima registrazione sperimentale di "NMR mwlqlogging" in un mwlgpozzo per la mwlwricerca petrolifera e nel 1978 la mwmaSchlumberger introdusse il primo strumento standard di logging chiamato NML (Nuclear Magnetic Logging)cite-ref-3[3].

Nel mwng1971 mwnwRaymond Vahan Damadian ipotizzò che mwoatumori e tessuti sani forniscano risposte differenti all'analisi RMNcite-ref-4[4]. Egli suggerì che queste differenze potessero essere utilizzate per la diagnosi del mwpqcancro. Ricerche successive dimostrarono che queste differenze, sebbene reali, abbiano un ampio campo di variabilità per cui sarebbe stato difficile utilizzarle per scopi diagnostici. I risultati ottenuti da Damadian avevano diverse pecche per poter essere utilizzati nell'uso praticocite-ref-sydneymorningherald-5-0[5]; studi condotti eseguendo una RMN con diversi mwqgtempi di rilassamento su tutto il corpo dimostrarono che la RMN non poteva essere utilizzata per distinguere un tessuto tumorale da uno sanocite-ref-wallstjournal-6-0[6].

Ciononostante nel 1974 egli registrò il primo brevetto sulle applicazioni mediche della RMN registrando il concetto di RMNcite-ref-7[7] applicata alla diagnosi dei tumori. Come riportato dalla mwuaNational Science Foundation, "il brevetto includeva l'idea di usare la RMN per analizzare l'intero corpo umano per localizzare tessuti cancerosi"cite-ref-8[8]. Tuttavia, non veniva descritta con precisione alcuna metodica sull'effettuazione dell'indagine su tutto il corpo o sull'ottenimento di immagini da tale tipo di analisi.cite-ref-armenianreporter-9-0[9]

Nel riassumere la storia della risonanza magnetica, Mattson e Simon (1996) accreditarono a Damadian la prima descrizione della risonanza dell'intero corpo umano e la scoperta delle differenze fra i tessuti che la resero possibile.

Negli anni 50 Herman Carr dichiaròcite-ref-10[10] di aver ottenuto una proiezione monodimensionale con una tecnica di risonanza magnetica. Stimolato dall'articolo di Damadian sul potenziale diagnostico della risonanza magnetica nucleare, mwyaPaul Lauterbur migliorò la tecnica di Carr e sviluppò un metodo per generare le prime immagini in 2D e 3D usando i gradienti. mwyqPeter Mansfield dell'mwygUniversità di Nottingham in seguito sviluppò un metodo matematico che avrebbe permesso di effettuare la scansione in pochi secondi, piuttosto che in alcune ore e di produrre immagini migliori. Mentre Lauterbur e Mansfield si applicarono su animali e tessuti umani, Damadian costruì la prima macchina per la risonanza utilizzabile per l'intero corpocite-ref-sydneymorningherald-5-1[5] e produsse la prima scansione del corpo umano utilizzando la tecnica del campo focalizzato (che non è quella che si usa correntemente). Nel 1972, sfruttando i progressi matematici per la ricostruzione delle immagini, basati sulla mwzwtrasformata di Fourier, Lauterbur associò lo studio di risonanza, fino ad allora utilizzato nell'osservazione di macromolecole chimiche, a distretti anatomici.

Nel 1988, la Numar, una società sviluppata per il "NMR logging" realizza il primo strumento, chiamato MRIL (Magnetic Resonance Imaging Logging) dotato di magneti permanenti e un'antenna RF per inviare una serie di impulsi, permettendo così la determinazione del mwaqtempo di rilassamento trasversale.

Nella descrizione dei fenomeni NMR dovrebbe essere utilizzato il formalismo della mwbameccanica quantistica, ma poiché nei sistemi macroscopici a mwbqspin 1/2 le predizioni del modello classico sono in accordo con quelle della teoria quantistica, è possibile una trattazione più semplice.

Nel modello classico lo spin del mwbwnucleo atomico viene descritto come un mwcamomento magnetico, rappresentato da un vettore mwcq μ μ → → {\displaystyle {\vec {\mu }}} .

Quando un nucleo atomico interagisce con un mwcwcampo magnetico uniforme e costante, rappresentato dal vettore mwda B → → 0 {\displaystyle {\vec {B}}_{0}} , mwdq μ μ → → {\displaystyle {\vec {\mu }}} tende a orientarsi nella direzione del campo magnetico, risentendo di una coppia, data da mwdg τ τ → → = μ μ → → × × B → → 0 {\displaystyle {\vec {\tau }}={\vec {\mu }}\times {\vec {B}}_{0}} , che provoca la rotazione (mwdwprecessione) di mwea μ μ → → {\displaystyle {\vec {\mu }}} attorno alla direzione delle linee di forza del campo magnetico mweq B → → 0 {\displaystyle {\vec {B}}_{0}} con una precisa mwegfrequenza angolare mwew ν ν 0 {\displaystyle \nu _{0}} , detta "mwfafrequenza di Larmor", che dipende solo dal tipo di nucleo e dalla intensità del campo magnetico (mwfq B → → 0 {\displaystyle {\vec {B}}_{0}} ).

La tecnica NMR non osserva un singolo nucleo, invece misura statisticamente l'effetto di una popolazione di nuclei presenti entro il campione di materiale sotto esame. Viene quindi definito un vettore di mwfwmagnetizzazione mwga M → → {\displaystyle {\vec {M}}} come risultante della somma vettoriale dei momenti magnetici mwgq μ μ → → {\displaystyle {\vec {\mu }}} dei nuclei, ciascuno dei quali potrà avere la componente parallela a mwgg B → → 0 {\displaystyle {\vec {B}}_{0}} , con lo stesso verso di mwgw B → → 0 {\displaystyle {\vec {B}}_{0}} (allineamento parallelo), oppure con verso opposto (allineamento antiparallelo). In base alle leggi della meccanica quantistica si ha un leggero eccesso di momenti magnetici allineati in un verso rispetto all'altro, e quindi il vettore mwha M → → 0 {\displaystyle {\vec {M}}_{0}} risultante non è nullo ed è misurabile.

La popolazione di nuclei con spin parallelo mwhg N 1 {\displaystyle N_{1}} , cioè orientata secondo il verso di mwhw B → → 0 {\displaystyle {\vec {B}}_{0}} , possiede mwiaenergia potenziale minore mwiq E 1 {\displaystyle E_{1}} e si trova in soprannumero rispetto alla popolazione mwig N 2 {\displaystyle N_{2}} con spin antiparalleli e con energia potenziale maggiore mwiw E 2 {\displaystyle E_{2}} . La distribuzione della popolazione nei due livelli energetici mwja E 1 {\displaystyle E_{1}} ed mwjq E 2 {\displaystyle E_{2}} è data dalla mwjglegge di distribuzione di Boltzmann: mwjw N 2 / N 1 = e − − Δ Δ E / k B T {\displaystyle N_{2}/N_{1}=e^{-\Delta E/k_{B}T}} , dove mwka k B {\displaystyle k_{B}} è la mwkqcostante di Boltzmann, mwkg T {\displaystyle T} è la temperatura espressa in mwkwkelvin e mwla Δ Δ E = E 2 − − E 1 {\displaystyle \Delta E=E_{2}-E_{1}} è la differenza di energia tra i due livelli.

Quindi il vettore M, risultante dall'azione del campo magnetico sugli spin nucleari, ha intensità proporzionale a quella dell'eccesso di spin (popolazione Nmwlg1) definito dal modello quantistico e orientazione uguale a quella del campo esterno Bmwlw0 applicato. In definitiva, è possibile ottenere da un piccolo volume di materia un vettore magnetizzazione misurabile dato dalla composizione dei vettori (non misurabili) μ dovuti agli spin dei nuclei contenuti nella materia.

Per rilevare questo vettore M occorre perturbare il sistema dal suo stato di equilibrio, ad esempio applicando un secondo campo magnetico Bmwmq1 perpendicolare a Bmwmg0 e variabile nel tempo. (Bmwmw1 può essere indotto per mezzo di un segnale a radiofrequenze).

Se Bmwnq1 ruota intorno a Bmwng0 con frequenza uguale a νmwnw0 cambiando il sistema di riferimento e ponendosi solidali con Bmwoa1, si osserva che il vettore M precede attorno a Bmwoq1 con frequenza angolare νmwog1, variando in questo sistema di riferimento la propria orientazione rispetto alla direzione del campo Bmwow0.

I campi Bmwpq0 e Bmwpg1 sono detti rispettivamente campo di polarizzazione e campo di eccitazione. La rotazione che il vettore M subisce rispetto al campo principale per effetto del campo Bmwqq1 dipende dall'energia assorbita dai nuclei e quindi anche dal "tempo di applicazione" τ di Bmwqg1 stesso.

L'angolo è detto angolo di flip. Tramite opportuni valori del campo Bmwrq1 applicato e del tempo τ è possibile ruotare il vettore M di 90° e in questo caso si parla di impulso di 90°; è anche possibile capovolgere la direzione del vettore M con un impulso di 180° detto impulso di inversione o "impulso pigreco". In questo caso una parte dei nuclei della popolazione Nmwrw1 ha acquistato energia tale da far cambiare direzione ai loro momenti magnetici μ, tanto che si dovrebbe raggiungere la situazione ideale in cui il numero dei nuclei con μ antiparalleli eguaglia il numero di nuclei con μ paralleli (Nmwsa1 = Nmwsq2 questa situazione si raggiungerebbe, in base alla legge di Boltzmann, solo quando la temperatura del sistema di spin è infinita), per cui il sistema di spin non è più in mwsgequilibrio termodinamico con l'ambiente (reticolo). Perciò, una volta spento Bmwsw1, il sistema di spin dovrà cedere l'eccesso di energia al reticolo.

Terminata la perturbazione dovuta al campo Bmwtq1 si ristabilisce l'equilibrio di partenza tra spin degli atomi del campione e campo Bmwtg0 con determinate modalità temporali. L'ampiezza del vettore M non è conservata durante quello che viene definito "processo di rilassamento".

Esso coinvolge due fenomeni: il rilassamento trasversale o annullamento della componente trasversale Mmwuaxy e il rilassamento longitudinale o recupero della magnetizzazione longitudinale Mmwuqz. L'evoluzione delle componenti del vettore M(t) viene descritta, nel mwugsistema di riferimento rotante con le mwuwequazioni di Bloch.

La mwvqcostante di tempo T1, che governa il ritorno all'equilibrio della componente longitudinale del vettore M, è definita tempo di rilassamento spin-reticolo, in quanto coinvolge i trasferimenti di energia che avvengono tra il sistema di spin e il resto dell'ambiente.

La mwwacostante di tempo T2, che governa l'annullamento della componente trasversale del vettore M, è definita tempo di rilassamento spin-spin in quanto coinvolge le interazioni tra i momenti magnetici dei singoli nuclei, cioè è legata alla dinamica temporale che porta gli spin atomici a perdere di coerenza e quindi a sfasarsi.

Nel caso che il campo Bmwww0 non sia perfettamente omogeneo a livello locale a causa di disomogeneità del campo esterno applicato, o a causa di differenze puntuali di mwxasuscettività magnetica del sistema, oppure per l'applicazione di un campo magnetico caratterizzato da un preciso mwxqgradiente, la frequenza di precessione dei nuclei viene a dipendere anche dalla posizione che essi occupano rispetto a tali disomogeneità locali. Ogni pacchetto di spin può precedere allora a una sua velocità nei diversi punti del campione, sfasandosi di fatto rispetto agli altri. Si osserva dunque un decadimento del vettore M più rapido di quello che ci si aspetterebbe dal solo rilassamento spin-spin dovuto al minore ordine del sistema. Questo fenomeno è considerato nella costante di tempo mwxgTmwxw2*.

Il tempo di rilassamento Tmwyq2 è sempre minore o uguale a Tmwyg1.

Le mwzaequazioni di Bloch sono alla base della scelta di ogni sequenza di eccitazione e della successiva acquisizione ed elaborazione del segnale.

Una volta terminata l'azione perturbante del campo Bmwzg1, dopo un tempo di applicazione Tp, si segue l'andamento del ritorno all'equilibrio della magnetizzazione macroscopica M che tende a riallinearsi al campo Bmwzw0. Il segnale prodotto dalla variazione nel tempo del vettore M viene misurato in laboratorio usando una bobina a induzione elettromagnetica posta attorno al campione in direzione ortogonale al campo esterno, che si comporta come una antenna: le variazioni della componente trasversale di M si vanno a concatenare alla bobina, inducendo in essa una piccola mw0aforza elettromotrice (misurabile tramite un ricevitore a radiofrequenza) che oscilla alla frequenza di Larmor.

Il segnale NMR, detto FID (Free Induction Decay, mw0gdecadimento libero dell'induzione) è approssimativamente monocromatico e oscilla alla frequenza di Larmor, attenuandosi in maniera esponenziale con il tempo in funzione della costante di tempo Tmw0w2*.

Per la formazione di immagini, si utilizzano sequenze di eccitazione opportunamente progettate che consentono di enfatizzare la dipendenza del FID dai tre parametri: densità protonica ρ, Tmw1q1,Tmw1g2.

Un parametro caratteristico di tutte le sequenze è il tempo di ripetizione Tmw2aR, ossia l'intervallo di tempo fra l'inizio di una sequenza di eccitazione e l'inizio della successiva. Inoltre non si misura direttamente il FID ma un segnale "eco", composto da 2 FID speculari.

Il passo fondamentale che ha permesso di avere dal segnale NMR anche una codifica spaziale sul volume del campione è stata l'introduzione dei gradienti di campo magnetico: questo ha permesso di ottenere immagini spaziali del "campione" esaminato. Se oltre al campo magnetico principale Bmw2g0 e a quello rotante Bmw2w1 viene applicato a una piccola zona del materiale in esame un campo magnetico variabile linearmente nel volume del campione, ma di intensità molto minore di quello polarizzante, la frequenza di mw3arisonanza di Larmor in quella zona cambia in funzione della somma tra il campo principale e il valore in quel punto dell'intensità del campo secondario.

Risulta quindi possibile (sapendo in quale area viene applicato il campo secondario) legare il segnale di ritorno a coordinate spaziali, e di conseguenza avere anche una misura della densità protonica in un ben preciso punto del materiale, in particolare il segnale raccolto dall'antenna sarà una somma di termini oscillanti avente la forma di una mw3gtrasformata di Fourier della distribuzione delle densità dei protoni del volume acquisito.

Antitrasformando il segnale S(t) si ottiene la distribuzione della densità di protoni ρ(r). La parte centrale dello spazio k (basse frequenze) determina il contrasto dell'immagine, mentre le parti esterne (alte frequenze) influiscono sui dettagli dell'immagine. Impostando particolari sequenze di segnali di eccitazione che pesino selettivamente i contributi al segnale dati dai diversi parametri (Tmw4a2, Tmw4q2*, Tmw4g1, ρ), si possono ottenere informazioni sul tipo di tessuto in esame.

La rappresentazione in termini di Fourier del segnale S(t) permette una facile visualizzazione grafica delle varie strategie che possono essere usate per l'acquisizione delle immagini. Al crescere del tempo, l'evoluzione del segnale descrive una traiettoria nello spazio k, e in ogni suo punto il valore della trasformata k è dato dal valore di S(t). In linea di principio si può percorrere una qualunque traiettoria nello spazio k impostando opportunamente l'andamento temporale dei gradienti.

Si può indurre il fenomeno di risonanza magnetica nei nuclei atomici aventi numero dispari di protoni e/o neutroni. Il nucleo atomico maggiormente utilizzato nelle analisi RM è il protone, che costituisce il nucleo dell'atomo di idrogeno, che essendo dotato di uno spin e mw5gcarica elettrica si comporta come un piccolo mw5wdipolo magnetico. I vantaggi dell'utilizzo dell'idrogeno sono dati dalla sua abbondante presenza (nei tessuti è presente nelle molecole d'acqua) e dal fatto che permette di avere un buon segnale RM.

La risonanza magnetica in campo mw7wmedico è usata prevalentemente a scopi mw8adiagnostici nella tecnica dell'mw8qimaging a risonanza magnetica (detta anche tomografia a risonanza magnetica).

Le indagini mediche che sfruttano la RMN danno informazioni diverse rispetto alle immagini mw9aradiologiche convenzionali: il segnale di densità in RMN è dato infatti dal mw9qnucleo atomico dell'elemento esaminato, mentre la densità radiografica è determinata dalle caratteristiche degli mw9gorbitali elettronici degli mw9watomi colpiti dai mw-araggi X. Le informazioni fornite dalle immagini di risonanza magnetica sono essenzialmente di natura diversa rispetto a quelle degli altri metodi di mw-qimaging. Infatti sono normalmente visibili esclusivamente i mw-gtessuti molli ed è inoltre possibile la discriminazione tra tipi di mw-wtessuti non apprezzabile con altre tecniche radiologiche.

Anche se non sono usati mw-qraggi X per ottenere il risultato, questa modalità è normalmente considerata come facente parte del campo della mw-gradiologia, in quanto generatrice di immagini correlate alle strutture all'interno del paziente. Allo stato attuale delle conoscenze non vi sono motivi per ritenere dannoso un esame di risonanza magnetica (eccetto per gli ovvi casi in cui il campo magnetico interagisca con impianti metallici presenti nel corpo del paziente, quali mw-wpacemaker, mwaqaclip vascolari, dispositivi salvavita non compatibili con la RMN) per quanto debba essere preservato il principio di giustificazione in alcuni casi particolari, come indagini da eseguirsi su pazienti in gravidanza. In tali casi si deve ritenere la metodica potenzialmente dannosa e procedere all'indagine soltanto dopo attenta valutazione del rischio/beneficio, sulla cui base l'eventualità del danno dovuto alla metodica passa in secondo piano rispetto al beneficio ricavabile dalle informazioni da essa provenienti.

In campo medico si preferisce chiamare questa metodica non "Risonanza Magnetica Nucleare" (RMN) ma semplicemente "Risonanza Magnetica" (RM) (in inglese mwaqiMagnetic Resonance Imaging MRI), omettendo quindi la specificazione "nucleare", non indispensabile alla definizione: ciò per evitare di generare equivoci dovuti all'erronea associazione tra l'aggettivo mwaqmnucleare e il fenomeno della mwaqqradioattività, con la quale la RMN non ha nulla in comune.cite-ref-11[11]

La risonanza magnetica viene effettuata dal mwaqsTecnico Sanitario di Radiologia Medica (TSRM) e refertata dal Medico Radiologo.cite-ref-12[12]

La risonanza magnetica trova impiego anche in chimica. A grandi linee si possono distinguere quattro grandi aree di ricerca: spettroscopia di correlazione, spettroscopia ad alta risoluzione, spettroscopia imaging mwaruMRI e infine spettroscopia Rheo-NMR. La spettroscopia di correlazione e quella ad alta risoluzione sono utilizzate principalmente come tecniche per caratterizzare la struttura delle mwarcmolecole. La spettroscopia di correlazione include gli esperimenti di disaccoppiamento e disaccoppiamento selettivo e le spettroscopie pluridimensionali (essenzialmente bidimensionali).

La spettroscopia mwarkimaging e la Rheo-NMR sono solitamente utilizzate per individuare parametri chimico-fisici. La tecnica di mwarsimaging NMR può visualizzare, in una specifica immagine, il profilo delle velocità del flusso e la densità molecolare all'interno di una cella reologica. Il metodo è non invasivo e fornisce informazioni sull'esatta natura del flusso di deformazione. È possibile infatti immettere un rotore all'interno del mwar0probe NMR mwar4imaging e determinare immagini di velocità di flusso generate dallo shear all'interno della couette che crea flussi stazionari all'interno del sistema. L'impiego contemporaneo delle due tecniche reologia e risonanza magnetica permette di eseguire misure utilizzando solo piccole quantità di campione e inoltre, grazie alle piccole dimensioni della cella, è possibile raggiungere alti valori di velocità di flusso.

La spettroscopia monodimensionale in chimica-fisica viene utilizzata solitamente per il calcolo del coefficiente di autodiffusione. La tecnica Pulsed Gradient (acronimo: PG-NMR) fornisce un metodo conveniente e non invasivo per misurare il moto traslazionale molecolare correlabile al coefficiente di autodiffusione D. La tecnica PG-NMR permette di seguire spostamenti quadratici medi compresi tra i 100 Å e 100 m, cioè nel range relativo alle dimensioni delle molecole organizzate in sistemi supramolecolari, come le fasi liquido-cristalline. La sequenza utilizzata per questa tecnica è stata proposta da Stejskal e Tanner.

La risonanza magnetica trova impiego anche in mwasqpetrofisica, principalmente per quantificare la mwasuporosità delle mwasyrocce serbatoio, la loro saturazione in acqua (arrivando a distinguere fra fluidi mobili e non mobili) e la mwasgpermeabilità delle stesse. Impieghi più avanzati sono dati dall'utilizzo di registrazioni RM, effettuati con particolari modalità per ottenere stime quantitative della mwaskviscosità mwasoin situ degli mwassidrocarburi, valutazioni quantitative volumetriche in presenza di tre fasi fluide (mwaswacqua + mwas0gas + mwas4petrolio) nei mwas8reservoir petroliferi e del profilo d'invasione attorno al foro del mwatapozzo.

Le registrazioni e analisi RM sono fatte o con tecniche di mwatilogging, con specifiche sonde RM discese entro il pozzo, oppure tramite apparecchiature di laboratorio su campioni di mwatmroccia provenienti solitamente da mwatqcarote recuperate nei pozzi.

In tutti i casi si utilizza il fatto che i fluidi (sia acqua sia gli idrocarburi) contenuti naturalmente nella porosità della roccia contengono atomi di idrogeno.

Sapendo che le rocce non contengono idrogeno liberamente orientabile, contenuto viceversa nell'acqua e negli idrocarburi, si sono usati i principi sovraesposti anche per eseguire dei sondaggi geofisici sul posto. Disponendo un'antenna a forma di spire sul terreno e facendo transitare una corrente adeguata si orientano gli spin dell'acqua con un certo assorbimento di energia. Quando rimuoviamo il campo magnetico la restituzione di tale energia viene registrata dalla spira stessa. Il fatto stesso che vi sia una risposta significa che vi è dell'acqua nel sottosuolo (perché difficilmente si trova petrolio negli strati superficiali). Dal tipo di segnale si può inoltre stabilire quanta sia l'acqua, se è acqua adsorbita e vincolata nei meati o se è acqua libera di muoversi nel mezzo poroso ed essere dunque emunta, e a che profondità si trova il tetto della falda. La RM sta diventando il principale mezzo geofisico per riscontrare la presenza di acqua specie nelle zone ove la falda acquifera non è conosciuta.

La risonanza magnetica nucleare viene utilizzata anche per lo studio mwatsin vivo del legno, in quanto non induce nessun danno strutturale. Mediante l'NMR imaging, è possibile osservare disomogeneità strutturali e la distribuzione dei liquidi presenti nel legno (acqua o soluzioni che possono preservare il materiale).cite-ref-13[13]

Il contrasto delle immagini è principalmente influenzato dalla densità dei protoni e dai tempi di rilassamento Tmwaue1e Tmwaui2cite-ref-14[14]e quindi dalla presenza di acqua liberacite-ref-15[15] e legata contenuta nel legno. Ciò permette di ottenere immagini estremamente definite, nelle quali sono visibili dettagli strutturali quali: anelli di accrescimento, differenza tra alburno e durame, raggi parenchimatici, venature, tessitura, anello poroso, canali resiniferi. Tutte queste caratteristiche possono essere utilizzate per l’identificazione delle specie di appartenenza, per compiere osservazioni mwausdendrocronologichecite-ref-16[16] o per il monitoraggio dello stato di salute di specie arboree, in quanto mediante la tecnica NMR si può rivelare la presenza di attacchi funginicite-ref-17[17] e la presenza di difetti del legno come i nodi o altre comuni irregolarità.

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• citerefsapere-itrisonanza magnetica nucleare (medicina), su sapere.it, De Agostini.

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• mwadk(EN) mwadoLe basi della MRI (con anche alcune nozioni di fisica della RMN)

• mwadw(EN) mwad0Predizione di spettri NMR

• mwad8(EN) mwaeaMRI (con anche alcune nozioni di fisica della RMN, animations)

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